“而波和离子的共振关系数学上可以写成：nωt pωp-ω=0.....”
“如果考虑极向漂移轨道的高阶修正，共振关系数学上就被修正为：ωt (m l)ωp-ω=0.....”
“即co-passingωt ωp=ω、co-passingωt 2ωp=ω.....”
“而高能量离子分布中心抛射角Λ0=0.6，高能量离子比压值βh=0.35%时，在Pφ-E相空间内磁矩μ=0.554附近的扰动分布函数δf......”
“........”
办公室中，徐川站在黑板前书写着自己根据实验数据整理出来的一些东西。
一旁，彭鸿禧也从沙发上起身走了过来，默默的看着黑板上的算式，听着徐川的解说。
在托卡马克装置中，磁面撕裂、电磁孤岛、等离子体孤岛等问题是氘氚真实点火中非常麻烦的问题。
甚至在整个可控核聚变中遇到的各种问题中，它也是最麻烦的问题之一。
严重度并不弱于第一壁材料、氚回收、中子辐射等问题。
因为高能量离子的损失和再分布，会直接影响芯部高能量离子的密度，影响聚变效率。
其次，高能量离子逃出约束区碰到第一壁还会给等离子体引入杂质，降低高能量离子的加热效率，直接影响未来聚变堆中等离子体性能，成为稳态长脉冲运行的绊脚石。
这是托卡马克自从提出来后就一直存在的问题。
仿星器之所以现在开始被各国重新看好，一方面的原因是超导材料发展解决了仿星器原本磁控不稳定的问题后，就在于它没有托卡马克的磁面撕裂、等离子体磁孤岛等问题，更适合控制。
但如果能解决磁面撕裂、等离子体磁孤岛等问题，毫无疑问，托卡马克比仿星器更适合实现可控核聚变。
因为它在等离子体温度的提升上有着巨大的优势。
只是，能做到吗？
对于这个问题，老实说，彭鸿禧并不知道。
不过在今天的黑板上，他看到了一丝希望。
尽管现在他站在黑板前，听着解说看着算式都有点跟不上节奏，只能大概的从一些话语中了解他的思路。
但科学发展有时候就是这样，尤其是在数学上，一条思路是否可行，有时候第一眼的直觉是相当准确的。
.......
“.......从这些数据来看，通过改变高能量离子分布函数中中心抛射角参数Λ0来改变载入模拟系统中的高能量离子种类及其份额大小，解释高能量离子与2/1撕裂模共振相互作用激发2/1类鱼骨模的主要的共振关系是可行的。”
“至于具体情况，恐怕就需要等到破晓装置实现氘氚聚变实验后，收集到足够的数据再来确认了。”
黑板前，徐川将手中的粉笔头扔回了粉笔盒，转头看向彭鸿禧。
老人没有立刻回答，他思索了半响，才眼神熠熠的开口道：“从你的分析和数据来看，撕裂模可以与高能量离子驱动的阿尔芬模耦合产生新的物理现象，而大幅度的阿尔芬扰动可以非线性地驱动撕裂模重联并且激发宏观的磁岛。”
“所以，如何稳定阿尔芬扰动应该就是伱的主体思路了吧？”
闻言，徐川咧嘴笑了笑，点头赞道：“没错，彭老还是厉害！一眼就看透了核心想法。”
“如果能在一定程度上抑制阿尔芬扰动的出现度，理论上来说，磁面撕裂的现象会降低很多。这或许是一条解决磁面撕裂问题的办法。”
听到徐川的夸赞，彭鸿禧摇摇头，道：“厉害啥啊，老了，真的老了。有你这么详细的解释，我都要想半天才能弄明白。”
“不过从你说的来看，这或许的确可行。”
顿了顿，他接着道：“我现在是愈发期待了啊，有你在，说不定在有生之年我真的能看到可控核聚变的火花点亮。”
........
PS：今天很卡文，先就这一章吧。
另外我想问问你们对于这种详细解决可控核聚变的原理过程到底感兴趣吗？
如果不怎么感兴趣，我后面就不写这么多了，太详细了我难得写，你们估摸着也难得理解QAQ，还不如直接了当的略过装逼更爽？
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